# 論文調査で気になるところ
## 論文1. Stress fields due to dislocation walls in infinite and semi- infinite bodies, by V.A.LubardaD.A.Kouris ,1996(ボツ)
(概要)It is shown that the long range stresses are exerted by bounded walls in both infinite and semi-infinite bodies.

* 無限および半無限の物体における同一の刃状転位の壁によって生成される応力場の分析．
* 均一な転位間隔の有限、無限、および半無限の壁
* 転位が離散的に分布している壁と、微小な転位が連続的に分布している壁の比較
* 離散的な転位分布を持つ転位壁
* infinite wall
* semi-infinite wall
* finite wall
* 連続的な転位壁を持つ転位壁
* infinite wall
* semi-infinite wall
* finite wall
* 個別の壁の転位コアから十分に離れていると、応力は連続した壁の応力と一致.
* 転位壁の自由表面の存在は通常、無限の媒体内の壁に対して得られる応力を緩和し、無限体と半無限体の　両方で、境界壁によって長距離応力が加えられる．

## 論文2. Disclination grain boundary model with plastic deformation by dislocations, by　J.A.HurtadoB.R.ElliottH.M.ShodjaD.V.GorelikovC.E.CampbellH.E.LippardT.C.IsabellJ.Weertman, 1994

* (概要) Two models of dislocation emission from the disclination dipoles are considered as plastic deformation mechanisms. A stable grain boundary with limited plastic deformation potential is described.
* 転位放出メカニズムを組み込んだ粒界の回位双極子モデルの構築．
* 回位双極子からの転位放出のモデルは塑性変形とみなされる．
* (結論) The boundary can be exactly modelled and act as a dislocation source. It inherently accounts for the stability of the DDW grain boundary. Since the character of the boundary changes with emission and absorption, grain rotation is a natural result of deformation in this model. The yield stress varies from boundary to boundary, but is only dependent on material and geometrical properties.

* (緒言)
　結晶粒界の転位に基づくモデルは40年以上にわたって文献を支配しており、転位理論は非常に強固になった.その間に、特に大きな角度の境界、低対称性の結晶、および任意の角度の非常に短い境界について、特定の制限が実現された． ほとんどの研究者は転位の描出が容易であると考えているため、粒界構造の定性分析には転位モデルを好んだ． それにも関わらず、回位に基づくモデルは、粒界の応力とエネルギー[1-3]の定量的計算を単純化し、転位に基づくモデルで発見された制限を回避するため、重要であることが判明した.
　回転欠陥である回位は、回転欠陥でもある粒界のモデリングに役立つ．1907年にVolterra[4]によって最初に導入され、HuangとMura[5]およびde Wit[6]によってさらに識別が開発された．大きな角度の境界では、転位モデルのバーガーズ回路は境界で曖昧になる．また、転位は、芯が重なるほど密に詰め込まれなければならない. 回位はこの制限を取り除く． これらすべての理由から、Li[7]は回位双極子を使用して大角度の境界をモデル化した．結晶における転位のさらなる開発と応用は、Nazarovとその同僚[3、8、9]およびKleman[10]によるものである．
KingとZhuは、短い境界では、転位は許容される特定の方向のみをモデル化できるが、多結晶では、転位は粒界の3次元ネットワークを作成するには不十分であることを示した[11-13]．彼らは、境界の長さに依存する回位双極子を導入することにより、許容される方位角と実際の方位角の角度差を修正した.
したがって、転位芯がオーバーラップする大きな角度、および実際の誤配向を転位の配列でモデル化できない多結晶のほとんどの有限境界では、粒界の回位ベースのモデルが必要である．
　さらに、回位モデルは、応力場とひずみ場という点でのみ転位モデルと完全に同等である．Liの論文の最後にある議論[7]でde Witが指摘したように、他では異なるかもしれない． たとえば、回位壁は単一値のdistortion場を持つことはできないが、同じ応力を与える転位壁には独自のdistortionが存在する．
回位モデルを使用する最後の利点の1つは、回位が動きを介して転位を放出および吸収できることである．
　ナノ結晶材料(多くの場合、境界は約5nm)の転位源の優れたモデルを求めるために、回位モデルが特に有効であると思われる.しかし、現状では、回位モデルは無限の境界を持つ層構造にのみ適用できる． 多結晶モデルの最終的な開発の出発点として意図されている． Liの以前の研究[7、14]に基づく我々の分析は、同じタイプのくさび型回位双極子の無限配列での完全な応力場を決定する． 複数の種類の回位双極子からなる周期単位で構成される境界（参考文献1および2)は回位双極子壁の重ね合わせによって構築される．回位と転位の相互作用を評価し、粒界の安定性を決定することで、 粒界が転位源であることを示す.

* 微妙なところ
* 転位は芯が重なるほど密に詰め込む
* 回位双極子を使用した大角度の境界のモデル化
* 多結晶では転位が粒界の3次元を構成できない
* 境界の長さに依存する回位双極子
* 回位が転位を放出、吸収

<de WitとLiの応力場という観点からの回位-転位の議論>
de Wit-回位が転位の壁と同一とはいえない．回位がある場合、同じ応力を持つ転位モデルを考えることができる．言い換えれば、結晶で終わる傾斜境界は、くさび回位と同じ応力パターンを持っている．
この主張は一般化できる．任意の回位ループの場合、境界がループである表面上に転位モデルが存在し、まったく同じ応力と歪みを与える． ただし、他のものは異なる場合があり、たとえば、回位の場合、単一値の歪みはなく，同じ応力を与える転位には、独自の歪みが存在する．

Bollong-非常に低い角度から、転位で分析できる単純な境界（より高い角度の1つ）に移動する場合、回位について説明する次の段階は、2つの単位転位の観点から説明されるでしょうか？ 言い換えれば、これは段階的に発生していると思いますか？ 回位は、まず最初に単一の転位に、次に2つの転位に、次に3つの転位に？

## 3. Screened disclinations in solids ,by Romanov , 1993

## 4. OBSERVATION OF WEDGE DISCLINATIONS AND THEIR BEHAVIOR IN A BUBBLE RAFT CRYSTAL by Ishida and Iyama 1975

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